Магнитная индукция

вектор магнитной индукции В, основная характеристика магнитного поля (См. Магнитное поле)(см. Индукция электрическая и магнитная). Единицей М. и. в Международной системе единиц (См. Международная система единиц) служит Тесла(тл), в СГС системе единиц (См. СГС система единиц)—гаусс (гс), 1 тл = 10⁴ гс.Магнитометры, применяемые для измерения М. и., называют тесламетрами.

МАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ (обозначается В) - среднее результирующее магнитное поле в веществе; с напряженностью магнитного поля Н и намагниченностью вещества М связана соотношением В = Н + 4?М (в единицах СГС) и В = ?0Н + ?0М (в единицах СИ, где ?0 - магнитная постоянная).

МАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ (В), среднее результирующее магнитное поле в веществе; с напряженностью магнитного поля Н и намагниченностью вещества М связана соотношением В= Н+4pМ (в единицах СГС) или В=m0(Н+М) (в единицах СИ, где m0 - магнитная постоянная). В вакууме В=Н (в единицах СГС) или В=m0Н (в единицах СИ).

field density, flux density, induction density, magnetic flux density, magnetic displacement, magnetic induction

field density, flux density, induction density, magnetic flux density, magnetic displacement, magnetic induction, induction

МАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ

( В)- одна из двух векторных величин, характеризующих магн. поле (наряду с напряжённостью магнитного поля Н). Единицы измерения М. и.: в СИ - тесла (Тл), в СГС - гаусс (Гс); 1 Тл=10⁴ Гс.

Происхождение термина "М. п." связано с тем. что изменение именно этой величины индуцирует вихревое электрич. поле Е:

В вакууме (в СИ) и B=H (в СГС) ( - магн. постоянная). М. и. в среде пропорциональна усреднённым по малым макроскопич. областям значениям вектора напряжённости микроскопич. магн. поля h, . Поскольку микрополе h создаётся чисто вихревыми токами ( магнитные монополи пока не открыты), то и макровектор В тоже является чисто вихревым, что и устанавливается одним из Максвелла уравнений, В силу историч. традиции термин "напряжённость магн. поля" в среде применяется к вектору

где М - намагниченность. Для большинства сред (пара- и диамагнетики, объединяемые под назв. "слабые магнетики") имеет место линейная связь между B и H, , где - магнитная проницаемость среды. Для статич. полей ц является ф-цией состояния (темп-ры, давления); в переменных полях эта величина зависит также от частоты со и волнового вектора , (т. н. дисперсия магн. проницаемости). Отклонение от линейной связи между В и Н в случае антиферромагнетиков и нек-рых парамагнетиков возникает при величине М. и. порядка неск. тесла. В ферромагнетиках и ферримагнетиках из-за наличия спонтанной намагниченности М. и. отлична от нуля, согласно (1), даже в отсутствие магн. поля.

Вектор М. п. входит явным образом в выражение для Лоренца силы, действующей на свободные электрич. заряды и заданные токи:

где и _ - плотность зарядов и токов, f - плотность силы, Е - напряжённость электрич. поля. Поэтому поле М. и. наряду с полем E относят к числу силовых полей, допускающих прямые измерения механич. средствами.

М. и. наряду с полем Е составляют компоненты единого тензора электромагнитного поля. Т. о., М. и. следует рассматривать как величину, органически связанную с вектором Е. Физически это проявляется во взаимных преобразованиях полей В и Е при переходе из одной инерциальной системы отсчёта в другую (см. Лоренца преобразование для полей).

Лит.: Тамм И. Е., Основы теории электричества, 9 изд., М., 1976; Ахиезер А. И., Ахиезер И. А., Электромагнетизм и электромагнитные волны, М., 1985.

И. А. Ахиезер.