Кюри точка

температура Кюри, температура фазового перехода (См. Фазовый переход) II рода, связанного со скачкообразным изменением свойств симметрии вещества (например, магнитной — в ферромагнетиках (См. Ферромагнетики), электрической — в сегнетоэлектриках (См. Сегнетоэлектрики), кристаллохимической — в упорядоченных сплавах (См. Сплавы)). Назван по имени П. Кюри, подробно изучившего этот переход у ферромагнетиков. При температуре Т ниже К. т. Θ ферромагнетики обладают самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью и определённой магнитно-кристаллической симметрией. В К. т. (T = Θ) интенсивность теплового движения атомов ферромагнетика оказывается достаточной для разрушения его самопроизвольной намагниченности («магнитного порядка») и изменения симметрии, в результате ферромагнетик становится парамагнетиком. Аналогично у антиферромагнетиков при Т = Θ (в т. н. антиферромагнитной К. т. или Нееля точке (См. Нееля точка)) происходит разрушение характерной для них магнитной структуры (магнитных подрешёток), и антиферромагнетики становятся парамагнетиками. В сегнетоэлектриках и антисегнетоэлектриках при Т = Θ тепловое движение атомов сводит к нулю самопроизвольную упорядоченную ориентацию электрических диполей элементарных ячеек кристаллической решётки. В упорядоченных сплавах в К. т. (её называют в случае сплавов также точкой Курнакова) степень дальнего порядка в расположении атомов (ионов) компонентов сплава становится равной нулю.

Т. о., во всех случаях фазовых переходов II рода (типа К. т.) при Т = Θ в веществе происходит исчезновение того или иного вида атомного «порядка» (упорядоченной ориентации магнитных или электрических моментов, дальнего порядка в распределении атомов по узлам кристаллической решётки в сплавах и т. п.). Вблизи К. т. в веществе происходят специфические изменения многих физических свойств (например, теплоёмкости, магнитной восприимчивости и др.), достигающие максимума при Т= Θ (см. Критические явления), что обычно и используется для точного определения температуры фазового перехода. Значения К. т. для различных веществ приведены в статьях Антиферромагнетизм, Ферромагнетизм, Сегнетоэлектрики.

КЮРИ ТОЧКА

(температура Кюри) (q или Тс), темп-pa фазового перехода II рода, характеризующегося непрерывным изменением состояния в-ва с приближением к точке фазового перехода и приобретением качественно нового св-ва в этой точке. Назв. по имени П. Кюри, подробно изучившего этот переход у ферромагнетиков. При темп-ре Т ниже К. т. Тс ферромагнетики обладают самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью (Js) и определённой магнитно-крист. симметрией. При нагреве ферромагнетика и приближении к К. т. усиливающееся тепловое движение атомов «расшатывает» существующий магн. порядок— одинаковую ориентацию магн. моментов атомов. Для количеств. хар-ки изменения магн. упорядоченности вводят т. н. параметр порядка h, за к-рый можно принять в случае ферромагнетиков их намагниченность. При Т®Тс параметр порядка h®0, а в К. т. самопроизвольная намагниченность ферромагнетиков исчезает (h= 0), ферромагнетики становятся парамагнетиками. Аналогично у антиферромагнетиков при Т= Тс (в т. н. антиферромагнитной К. т., или Нееля точке) происходит разрушение характерной для них магнитной структуры атомной (магн. подрешёток), и антиферромагнетики также становятся парамагнетиками. В сегнетоэлектриках при Т=Тс тепловое движение атомов сводит к нулю самопроизвольную упорядоченную ориентацию электрич. диполей элем. ячеек крист. решётки. В упорядоченных сплавах в К. т. (в точке Курнакова) исчезает дальний порядок в расположении атомов (ионов) компонентов сплава (см. ДАЛЬНИЙ И БЛИЖНИЙ ПОРЯДОК). Вблизи К. т. в в-ве происходят специфич. изменения многих физ. св-в (напр., теплоёмкости, магн. восприимчивости), достигающие максимума при Т=Тс (см. ) (см. Критические явления), что обычно и используется для точного определения темп-ры фазового перехода. Значения К. т. для разл. в-в приведены в ст. (см. АНТИФЕРРОМАГНЕТИЗМ, ФЕРРОМАГНЕТИЗМ, СЕГНЕТОЭЛЕКТРИКИ).

(т-ра Кюри), т-ра Т _к, вблизи к-рой происходит качеств, изменение физ. св-в нек-рых кристалич. тел (фазовый переход 2-го рода). В К. т. происходит переход ферромагнетик - парамагнетик, сопровождаемый исчезновением макроскопич. магн. момента. При т-рах ниже К. т. ферромагнетик обладает самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью; при нагр. в-ва и приближении к К. т. тепловое движение атомов разупорядочивает ориентацию магн. моментов атомов и в К. т. самопроизвольная намагниченность исчезает, ферромагнетик превращ. в парамагнетик. Аналогично в антиферромагнитной К. т. (или точке Нееля) происходит разрушение характерной для антиферромагнетиков магн. атомной структуры (магн. подрешетки), и в-во превращ. в парамагнетик. У сегнетоэлектриков в К. т. пропадает самопроизвольная (спонтанная) поляризация в-ва из-за того, что тепловое движение атомов разрушает упорядоченную ориентацию электрич. диполей элементарных ячеек кристаллич. решетки. Вблизи К. т. наблюдается специфич. температурная зависимость не только магн. восприимчивости (или электрич. поляризации), но и теплоемкости, козф. тсрмич. расширения и др. св-в. Однако плотность в-ва изменяется непрерывно, теплота не поглощается и не выделяется (см. Фазовые переходы). Для количеств. оценки изменения св-в вводят т. наз. параметр порядка h, за к-рый в случае перехода ферромагнетик - парамагнетик принимают намагниченность в-ва. При т-ре Т:Т _к параметр h:0 и при Т _кh=0 (см. Критические явления). К. т. названа по имени П. Кюри, подробно изучившего переход ферромагнетик-парамагнетик. Переход антиферромагнетик-парамагнетик исследован Л. Неелем; его именем названа точка Нееля.

Кюри́ то́чка

температура (θ, Т_с), выше которой исчезает самопроизвольная намагниченность доменов ферромагнетиков и ферромагнетик переходит в парамагнитное состояние. Часто точка Кюри (температурой Кюри) называют температуру любого фазового перехода второго рода.

* * *

КЮРИ́ ТО́ЧКА (температура Кюри, Т_с), температура любого фазового перехода второго рода(см. ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ ВТОРОГО РОДА), связанного с возникновением (разрушением) упорядоченного состояния в твердых телах при изменении температуры, но при заданных значениях других термодинамических параметров (давлении, напряженности электрического или магнитного поля). Фазовый переход второго рода при температуре Кюри связан с изменением свойств симметрии вещества. При Т_сво всех случаях фазовых переходов исчезает какой-либо тип атомной упорядоченности, например, упорядоченность электронных спинов (сегнетоэлектрики(см. СЕГНЕТОЭЛЕКТРИКИ)), атомных магнитных моментов (ферромагнетики(см. ФЕРРОМАГНЕТИК)), упорядоченность в расположении атомов разных компонент сплава по узлам кристаллической решетки (фазовые переходы в сплавах). Вблизи Т_снаблюдаются резкие аномалии физических свойств, например, пьезоэлектрических, электрооптических, тепловых.

Магнитной точкой Кюри называют температуру такого фазового перехода, при котором исчезает спонтанная намагниченность доменов ферромагнетиков, и ферромагнетик переходит в парамагнитное состояние. При сравнительно низких температурах тепловое движение атомов, которое неизбежно приводит к некоторым нарушениям упорядоченного расположения магнитных моментов, незначительно. При увеличении температуры его роль возрастает и, наконец, при некоторой температуре (Т_с) тепловое движение атомов способно разрушить упорядоченное расположение магнитных моментов, и ферромагнетик превращается в парамагнетик. Вблизи точки Кюри наблюдается ряд особенностей в изменении и немагнитных свойств ферромагнетиков (удельного сопротивления, удельной теплоемкости, температурного коэффициента линейного расширения).

Величина Т_с зависит от прочности связи магнитных моментов друг с другом, в случае прочной связи достигает: для чистого железа Т_с= 768^оС, для кобальта Т_с=1131^оС, превышает 1000^оС для железо-кобальтовых сплавов. Для многих веществ Т_сневелика (для никеля Т_с=358^оС). По величине Т_сможно оценить энергию связи магнитных моментов друг с другом. Для разрушения упорядоченного расположения магнитных моментов необходима энергия теплового движения, намного превосходящая как энергию взаимодействия диполей, так и потенциальную энергию магнитного диполя в поле.

При температуре Кюри магнитная проницаемость ферромагнетика становится примерно равной единице, выше точки Кюри изменение магнитной восприимчивости подчиняется закону Кюри-Вейса.

[по имени франц. учёного П. Кюри (P. Curie; 1859 - 1906)] - темп-pa нек-рых фазовых переходов 2-го рода. Напр., в К. т. ферромагнетики (железо, кобальт, никель и др.) теряют свои особые магнитные св-ва: в К. т. или при более высокой темп-ре ведут себя как обычные парамагнетики (см. Парамагнетизм). К. т. для железа равна 1043 К, кобальта 1394 К, никеля 631 К. Аналогично сегнетоэлектрики в К. т. теряют свои особые диэлектрич. св-ва, превращаясь в обычные диэлектрики с полярными молекулами (см. Дипольный момент). Нек-рые сегнетоэлектрики, кроме т. н. верхней К. т., имеют нижнюю К. т. (напр., для сегнетовой соли соответственно 297 К и 255 К).

температура (Q, Тс), выше к-рой исчезает магнитоупорядоченное состояние феррои ферримагнетиков, переходящих в неупорядоченное (парамагн.) состояние. Часто К. т. называют темп-ру любого фазового перехода первого рода. Впервые переход ферромагнетика в неупорядоченное состояние наблюдал П. Кюри в 1895.