Сверхпроводники

вещества, у которых при охлаждении ниже определённой критической температуры Т_к электрическое сопротивление падает до нуля, т. е. наблюдается Сверхпроводимость. За исключением Cu, Ag, Au, Pt, щелочных, щелочноземельных и ферромагнитных металлов, большая часть остальных металлических элементов является С. (см. Металлы). Элементы Si, Ge, Bi становятся С. при охлаждении под давлением. В сверхпроводящее состояние может переходить также несколько сот металлических сплавов и соединений и некоторые сильно легированные полупроводники. Следует отметить, что существуют сверхпроводящие сплавы, в которых отдельные компоненты или даже все компоненты сплава сами по себе не являются С. Значения Т_к почти для всех известных С. лежат в диапазоне температур существования жидкого водорода и жидкого гелия (температура кипения водорода Т_кип = 20,4 К).

Вторым важнейшим параметром, характеризующим свойства С., является величина критического магнитного поля (См. Критическое магнитное поле)Н_к, выше которого С. переходит в нормальное (несверхпроводящее) состояние. С ростом температуры значение Н_к монотонно падает и обращается в нуль при Т ≥ Т_к. Максимальное значение Н_к=H₀, определённое из экспериментальных данных путём экстраполяции к нулю абсолютной температурной шкалы, для ряда С. приведено в таблице.

Самой высокой из известных (1974) Т_к обладает соединение Nb₃Ge, приготовленное по специальной технологии.

Несмотря на то, что принципиальные причины возникновения сверхпроводимости твёрдо установлены, современная теория не даёт возможности рассчитать значения Т_к или Н_к для известных С. или предсказать их для нового сверхпроводящего сплава. Однако в результате накопления экспериментального материала был установлен ряд эмпирических закономерностей, позволяющий определить направление поисков сплавов с высокими

Температура перехода сверхпроводящее состояние критическое магнитное поле для ряда металлов, полупроводников, сплавов и соединений

--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------

|   | Вещество         | Критическая        | Критическое поле Н₀, э  |

|   |         | температура Т_К, К       |       |

|-------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|

|   | Свинец     | 7,2       | 800         |

|   |--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|

|   | Тантал      | 4,5       | 830         |

|   |--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|

| Сверхпроводники 1   | Олово       | 3,7       | 310         |

| рода          |--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|

|   | Алюминий        | 1,2       | 100         |

|   |--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|

|   | Цинк | 0,88     | 53   |

|   |--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|

|   | Вольфрам        | 0,01     | 1,0  |

|-------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|

|   | Ниобий     | 9,25     | 4000       |

|   |--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|

|   | Сплав 65 БТ (Nb-Ti-Zr)     | 9,7       | 100000  |

|   |--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|

|   | Сплав NiTi        | 9,8       | 100000  |

|   |--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|

|   | V₃Ga        | 14,5     | 350000  |

|   |--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|

| Сверхпроводники 2   | Nb₃Sn       | 18,0     | 250000  |

| рода          |--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|

|   | (Nb₃AI)₄Nb₃Ge   | 20,0     | —   |

|   |--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|

|   | Nb₃Ge       | 23        | —   |

|   |--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|

|   | GeTe*       | 0,17     | 130         |

|   |--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|

|   | SrTiO₃*     | 0,2—0,4       | 300       |

|   |--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|

|   | Pb_1,0Mo_5,1S₆       | 15      | 600000  |

--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------

* Выше Т_к: эти соединения Полупроводники. 1 э = 79,6 а/м.

Несмотря на то, что принципиальные причины возникновения сверхпроводимости твёрдо установлены, современная теория не даёт возможности рассчитать значения Т_к или Н_к для известных С. или предсказать их для нового сверхпроводящего сплава. Однако в результате накопления экспериментального материала был установлен ряд эмпирических закономерностей, позволяющий определить направление поисков сплавов с высокими Т_к и Н_к. Важнейшие из этих закономерностей, известные под названием правил Маттиаса (установлены Б. Т. Маттиасом, США, 1955), сводятся к следующему: наибольшая Т_к наблюдается у сплавов с числом 2 валентных электронов на атом Сверхпроводники3, 5, 7, причём для каждого z предпочтительней свой тип кристаллической решётки. Кроме того, Т_к растет с увеличением объёма и падает с ростом массы атома. По своим магнитным свойствам все С. разделяются на две группы: С. 1-го рода, для которых проникновение магнитного поля Н в сверхпроводник цилиндрической формы, расположенный вдоль поля, происходит скачком одновременно с появлением электрического сопротивления при Н ≥ Н_к; С. 2-го рода, для которых проникновение продольного магнитного поля в аналогичных условиях начинается в значительно меньших полях (до появления сопротивления). Соответственно для С. 2-го рода различают нижнее критическое поле Н_к1, при котором начинается проникновение магнитного поля, и верхнее критическое поле Н_к2, при котором магнитное поле полностью проникает в объём С., а электрическое сопротивление приобретает значение, характерное для нормального состояния. (В таблице для С. 2-го рода приведены значения Н_к2.) С. 1-го рода являются все чистые сверхпроводящие металлы, за исключением V и Nb, и некоторые сплавы с низким содержанием одного компонента. Группа С. 2-го рода более многочисленна. Сюда относится большинство соединений с высокими Т_к, таких как V₃Ga, Nb₃Sn, и сплавы с высоким содержанием легирующих примесей.

Среди С. 2-го рода выделяют группу жёстких сверхпроводников. Для этих материалов характерно большое количество дефектов структуры (неоднородности состава, вакансии, дислокации и др.), которые возникают благодаря специальной технологии изготовления. В жёстких С. движение магнитного потока сильно затруднено дефектами и кривые намагничивания обнаруживают сильный Гистерезис. По тем же причинам в этих материалах сильные постоянные электрические токи могут протекать без потерь, т. е. без сопротивления, вплоть до близких к Н_к2 полей при любой ориентации тока и магнитного поля. Следует отметить, что в идеальном С., полностью лишённом дефектов (к этому состоянию можно приблизиться в результате длительного отжига сплава), при любой ориентации поля и тока, за исключением продольной, сколь угодно малый ток будет сопровождаться потерями на движение магнитного потока уже при Н>Н_к1. Нижнее критическое поле Н_к1 обычно во много раз меньше Н_к2.Поэтому именно жёсткие С., у которых электрическое сопротивление практически равно нулю вплоть до очень сильных полей, представляют интерес с точки зрения технических приложений. Их применяют для изготовления обмоток магнитов сверхпроводящих (См. Магнит сверхпроводящий) и других целей. Существенным недостатком жёстких С. является их хрупкость, сильно затрудняющая изготовление из них проволоки или ленты для обмоток сверхпроводящих магнитов. Особенно это относится к соединениям с самыми высокими значениями Т_к и Н_ктипа V₂Ga, Nb₃Sn, Pbi_1,0Mo_5,1S₆. Изготовление сверхпроводящих магнитных систем из этих материалов представляет собой сложную технологическую задачу.

Лит.: Сверхпроводящие материалы. [Сб. ст.], пер. с англ., М., 1965; Металловедение сверхпроводящих материалов, М., 1969.

И. П. Крылов.

СВЕРХПРОВОДНИКИ - вещества, переходящие в сверхпроводящее состояние при температурах ниже критической (Тк). По магнитным свойствам различают сверхпроводники 1-го и 2-го рода. К сверхпроводникам относятся около половины металлов (напр., Al, Тк = 1,2 К; Pb, Тк = 7,2 К), несколько сотен сплавов (напр., Ni - Ti, Тк 9,8К), в т. ч. интерметаллические соединения (напр., Nb3Ge, Тк 23 К), многие полупроводники (напр., GeTe, Тк = 0,17 К). В 1986-87 открыты высокотемпературные оксидные сверхпроводники (VBa2Cu3O7 и др.) с Тк 100 К.

СВЕРХПРОВОДНИКИ

вещества, у к-рых при охлаждении ниже определённой критич. темп-ры Тк электрич. сопротивление падает до нуля, т. е. наблюдается сверхпроводимость. За исключением Cu, Ag, Au, Pt, щелочных (Li, Na, К и др.), щёлочноземельных (Са, Sr, Ba, Ra) и ферромагнитных (Fe, Co, Ni и др.) металлов, большая часть остальных металлич. элементов явл. С. ((см. МЕТАЛЛЫ) табл. в ст. ). Элементы Si, Ge, Bi становятся С. при охлаждении под давлением. Переход в сверхпроводящее состояние обнаружен также у неск. сот металлич. сплавов и соединений и у нек-рых сильнолегированных ПП. У ряда сверхпроводящих сплавов отд. компоненты или даже все компоненты сами по себе не явл. С. Открыты С.— полимеры (так, у полимера, состоящего из поочерёдно расположенных атомов S и N, Тк »0,34 К). Значения Тк почти для всех известных С. лежат в диапазоне темп-р существования жидкого водорода и жидкого гелия (темп-ра кипения водорода Tкип=20,4 К).

Другой важнейший параметр, характеризующий св-ва С.,— значение критического магнитного поля Нк, выше к-рого С. переходит в нормальное (несверхпроводящее) состояние. С ростом темп-ры значение Hк монотонно падает и обращается в нуль при Т?Тк. Макс. значение Hк=H0, определённое из эксперим. данных путём экстраполяции к нулю абс. температурной шкалы, для ряда С. приведено в таблице.

Несмотря на то что принципиальные причины возникновения сверхпроводимости твёрдо установлены, совр. теория не даёт возможности рассчитать значения Тк или Hк для известных С. или предсказать их для нового сверхпроводящего сплава. Однако ряд эмпирич. закономерностей — правил Маттиаса (1955) — позволяет определить направление поисков сплавов с высокими Тк и Нк: наибольшая Тк наблюдается у сплавов с числом z валентных эл-нов равным 3, 5, 7 на атом, причём для каждого z предпочтительней свой тип крист. решётки. Кроме того, Тк растёт с увеличением объёма и падает с ростом массы атома.

По магн. св-вам С. разделяются на две группы: С. 1-го и 2-го рода. С. 1-го рода явл. все чистые сверхпроводящие металлы, за исключением V и Nb, и нек-рые сплавы с низким содержанием одного компонента. Группа С. 2-го рода более многочисленна. Сюда относится большинство соединений с высокими Тк, такие, как V3Ga, Nb3Sn, и сплавы с высоким содержанием легирующих примесей.

Среди С. 2-го рода выделяют группу т. н. жёстких С. Для них характерно большое кол-во дефектов структуры (неоднородности состава, вакансии, дислокации и др.), к-рые возникают благодаря спец. технологии изготовления. В жёстких С. движение магн. потока сильно затруднено дефектами и кривые намагничивания обнаруживают сильный гистерезис. По тем же причинам в этих материалах сильные сверхпроводящие токи могут протекать вплоть до полей, близких к верхнему критич. полю Hк, 2 при любой ориентации тока и магн. поля. Следует отметить, что в идеальном С., полностью лишённом дефектов (к этому состоянию можно приблизиться в результате длит. отжига сплава), при любой ориентации поля и тока, за исключением продольной, сколь угодно малый ток будет сопровождаться потерями на движение магн. потока уже при Н>Нк. 1 (Hк, 1 — нижнее критич. поле). Значение Hк. 1 обычно во много раз меньше Нк, 2. Поэтому именно жёсткие С., у к-рых электрич. сопротивление практически равно нулю вплоть до очень сильных полей, представляют интерес с точки зрения техн. приложений. Их применяют для изготовления обмоток магнитов сверхпроводящих и др. целей. Существенным недостатком жёстких С. явл. их хрупкость, сильно затрудняющая изготовление из них проволок или лент. Особенно это относится к соединениям с самыми высокими значениями Tк и Нк типа V3Ga, Nb3Sn, PbMo6S8; изготовление сверхпроводящих магн. систем из этих материалов — сложная технологич. задача.

в-ва, в к-рых при понижении т-ры до нек-рой критич. величины Т _с обнаруживается явление сверхпроводимости-их электрич. сопротивление полностью исчезает. При этом С. ведут себя как идеальные диамагнети-ки с аномально большой магн. восприимчивостью c = = Ч ¹/₄p,следствием чего является выталкивание магн. поля из объема С. (эффект Мейснера). При увеличении напряженности магн. поля до нек-рой критич. величины происходит разрушение сверхпроводящего состояния.

В зависимости от характера проникновения магн. поля в С. и динамики разрушения сверхпроводимости при увеличении напряженности магн. поля различают С. 1-го и 2-го рода. С. 1-го рода теряют свою сверхпроводимость в поле H = H _с, когда поле скачком проникает в материал и он во всем объеме переходит в нормальное состояние. Для С. 2-го рода характерно постепенное проникновение магн. поля в толщу образца на протяжении интервала от ниж. критич. значения Я _с,1 до верх. критич. значения H _с,2, при к-ром происходит полное разрушение сверхпроводящего состояния.

В случае протекания электрич. тока через С. вокруг них возникает собств. магн. поле. Существует макс. критич. величина плотности тока J_c, при к-рой это поле разрушает сверхпроводящее состояние. При нахождении С. с током во внеш. магн. поле величина J_c может изменяться.

Сверхпроводимость обнаружена более чем у 25 простых в-в (гл. обр. металлов), большого числа сплавов, интерме-таллидов, мн. сложных оксидов переходных металлов, нек-рых полимеров (табл. 1).

Металлы, кроме Nb, Тс, V, относятся к С. 1-го рода. Для Li, Cr, Si, Ce, Pr, Nd, Eu, Yb сверхпроводящее состояние обнаружено только в тонких слоях; As, Ba, Bi, Те, Sb, Se, P и др. становятся С. при охлаждении под давлением. К С. 1-го рода относятся также нек-рые бинарные сплавы. Значения H _с для С. 1-го рода не превышает 7,9

сверхпроводники́

вещества, переходящие в сверхпроводящее состояние при температурах ниже критической (Т_к). По магнитным свойствам различают сверхпроводники 1-го и 2-го рода. К сверхпроводникам относятся около половины металлов (например, Al, Т_к = 1,2 К; Pb, T_к = 7,2 К), несколько сотен сплавов (например, Ni—Ti, Т_к ≈ 9,8 К), в том числе интерметаллические соединения (например, Nb₃Ge, Т_к ≈ 23 К), многие полупроводники (например, GeTe, Т_к = 0,17 К). В 1980—87 открыты высокотемпературные оксидные сверхпроводники (VBa₂Cu₃О₇ и др.) с Т_ксверхпроводники́100 К.

* * *

СВЕРХПРОВОДНИКИ́, вещества, переходящие в сверхпроводящее состояние при температурах ниже критической (Т_к) (см. Сверхпроводимость(см. СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ)). Явление сверхпроводимости при криогенных температурах достаточно широко распространено в природе. Сверхпроводимостью обладают 26 металлов, в сверхпроводящее состояние могут переходить также несколько сот металлических сплавов и соединений и некоторые сильно легированные полупроводники. Существуют сверхпроводящие сплавы, в которых отдельные компоненты или даже все компоненты сплава сами по себе не являются сверхпроводниками.

В основе теоретического объяснения явления сверхпроводимости заложено представление об образовании электронных куперовских пар (см. Купера эффект(см. КУПЕРА ЭФФЕКТ)). В сверхпроводнике взаимодействие электронов друг с другом происходит в результате обменного фононного взаимодействия через кристаллическую рещетку. Это означает, что сверхпроводимость должна наблюдаться у веществ, характеризующихся сильным взаимодействием электронов проводимости с ионами решетки кристалла и поэтому являющимися относительно плохими проводниками в обычных условиях Если взаимодействие электронов с решеткой слабое, (вещество — хороший проводник), то перехода в сверхпроводящее состояние зарегистрировать не удается. (медь, серебро, золото). Малое сопротивление этих материалов указывает на слабое взаимодействие электронов с решеткой. Такое слабое взаимодействие не создает вблизи абсолютного нуля достаточного межэлектронного притяжения, способного преодолеть кулоновское отталкивание. Поэтому и не происходит их переход в сверхпроводящее состояние.

Сверхпроводимость никогда не наблюдается в системах, в которых существует ферромагнетизм(см. ФЕРРОМАГНЕТИЗМ) или антиферромагнетизм(см. АНТИФЕРРОМАГНЕТИЗМ). Образованию сверхпроводящего состояния в полупроводниках и диэлектриках препятствует малая концентрация свободных электронов. Однако в материалах с большой диэлектрической проницаемостью силы кулоновского отталкивания между электронами в значительной мере ослаблены. Поэтому некоторые из них также проявляют свойства сверхпроводников при низких температурах. Примером может служить титанат стронция SrTiO₃, относящийся к группе сегнетоэлектриков(см. СЕГНЕТОЭЛЕКТРИКИ). Ряд полупроводников можно перевести в сверхпроводящее состояние добавкой большой концентрации легирующих примесей.

В зависимости от поведения сверхпроводников в магнитном поле различают сверхпроводники I и II рода.

Сверхпроводники I рода

Для сверхпроводников I рода характерны скачкообразный переход в сверхпроводящее состояние и наличие одной критической напряженности магнитного поля, при которой наблюдается этот переход. Значения критической температуры Т_к и критической напряженности магнитного поля Н_к у них малы (максимальное значение Т_к и Н_к в этой группе материалов имеет свинец: Т_к=7,2 К, Н_к=65кА/м, а минимальное — вольфрам, у которого величина Т_к = 0,01 К, а Н_к =0,1 кА/м), что затрудняет их практическое применение. Для сверхпроводников I рода характерным является проявление эффекта Мейснера(см. МЕЙСНЕРА ЭФФЕКТ). Сверхпроводникам I рода являются все чистые металлы, кроме переходных. Низкие значения Н_к у сверхпроводников I рода существенно ограничивают плотность тока, что препятствует их практическому использованию. Большинство металлов — сверхпроводники I рода с критическими температурами перехода ниже 4,2 К. Поэтому большинство сверхпроводящих металлов для электротехнических целей применить не удается. Еще 13 элементов проявляют сверхпроводящие свойства при высоких давлениях. Среди них такие полупроводники как кремний, германий, селен, теллур, сурьма и др.

Сверхпроводники II рода

Сверхпроводники II рода переходят в сверхпроводящее состояние не скачкообразно, как сверхпроводники I рода, а в некотором интервале температур. Значения Т_к и Н_к у них больше, чем у сверхпроводников I рода. Соответственно для сверхпроводников II рода различают нижнее критическое поле Н_к1, верхнее критическое значение поля Н_к2.

При достижении магнитным полем величины Н_к1начинается проникновение магнитного поля в сверхпроводник, и электроны, скорость которых перпендикулярна Н, под влиянием силы Лоренца(см. ЛОРЕНЦА СИЛА) начинают двигаться по окружности. Возникают вихревые нити. Ствол нити остается нормальным, несверхпроводящим металлом, вокруг которого движутся электроны, обеспечивая сверхпроводимость. В результате материал обладает как сверхпроводящей составляющей, так и нормальной проводимостью. Т. е. в таких сверхпроводниках токи не вытесняются на поверхность образца, а образуют цилиндрические каналы, пронизывающие весь объем. В центре канала куперовских пар нет, и сверхпроводимость отсутствует. При возрастании магнитного поля и достижении более высоких значений Н_к2 нити, расширяясь, сближаются и сверхпроводящее состояние разрушается. При достижении критического значения поля Н_к2 магнитное поле полностью проникает в объём сверхпроводника. Значения Н_к2 для таких сверхпроводников, как Nb₃Sn и PbMo₆S составляют величину порядка10⁵Э. Достаточно сильные магнитные поля, которые способны выдерживать эти сверхпроводники, позволяют использовать их в различного типа устройствах для создания сильного магнитного поля — системах магнитной подвески транспортных средств, устройствах удержания плазмы в термоядерных реакторах и т. д. Все интерметаллические соединения и сплавы относятся к сверхпроводникам II рода.

Однако деление веществ по их сверхпроводящим свойствам на два вида не является абсолютным. Любой сверхпроводник I рода можно превратить в сверхпроводник II рода, если создать в нем достаточную концентрацию дефектов кристаллической решетки. Например, у чистого олова Т_к = 3,7 К, но если вызвать в олове резко неоднородную механическую деформацию, то критическая температура возрастет до 9 К, а критическая напряженность магнитного поля увеличится в 70 раз.

Жесткие сверхпроводники

Сверхпроводники II рода, имеющие структурные неоднородности (дефекты решетки, примеси), называют «жесткими» сверхпроводниками. Часто «жесткие» сверхпроводники II рода выделяют в самостоятельный класс — сверхпроводники III рода. Для этих материалов характерно большое количество дефектов структуры (неоднородности состава, вакансии, дислокации и др.), которые возникают благодаря специальной технологии изготовления, например при пластическом деформировании, протяжке и т. д. К «жестким» сверхпроводникам относится большая группа сплавов на основе ниобия и ванадия. Например, такие сплавы, как Nb-Ti, V-Ga, Nb-Ge.Тонкие пленки из сверхпроводниковых металлов Al, Bi, Nb также являются «жесткими» сверхпроводниками. В жестких сверхпроводниках движение магнитного потока сильно затруднено дефектами и кривые намагничивания обнаруживают сильный гистерезис. По тем же причинам в этих материалах сильные постоянные электрические токи могут протекать без потерь, т. е. без сопротивления, вплоть до близких к Н_к2 полей при любой ориентации тока и магнитного поля. Следует отметить, что в идеальном сверхпроводнике, полностью лишенном дефектов (к этому состоянию можно приблизиться в результате длительного отжига(см. ОТЖИГ) сплава), при любой ориентации поля и тока, за исключением продольной, сколь угодно малый ток будет сопровождаться потерями на движение магнитного потока уже при Н > Н_к1. Нижнее критическое поле Н_к1 обычно во много раз меньше Н_к2. Поэтому именно жесткие сверхпроводники, у которых электрическое сопротивление практически равно нулю вплоть до очень сильных полей, представляют интерес с точки зрения технических приложений.

Их применяют для изготовления обмоток магнитов сверхпроводящих и других целей. Существенным недостатком жёстких сверхпроводников является их хрупкость, сильно затрудняющая изготовление из них проволоки или ленты для обмоток сверхпроводящих магнитов. Особенно это относится к соединениям типа V₂Ga, Nb₃Sn и др.

Высокотемпературные сверхпроводники

В настоящее время все вещества, переходящие в сверхпроводящее состояние условно разделяют на две большие группы: низкотемпературные и высокотемпературные сверхпроводники. К низкотемпературным сверхпроводникам относят сверхпроводники, у которых Т_к 25 К. К таким сверхпроводникам относятся некоторые металлы и сплавы, ряд полупроводников и интерметаллических соединений типа NbN, TaC. В 1986 были открыты высокотемпературные сверхпроводники, у которых Т_к выше температуры жидкого азота, равной 77 К. К ним относятся сложные соединения — керамика на основе оксида меди (например, Tl₂Ca₂Ba₂Cu₃O₁₀ с Т_к=127 К) и другие оксидные сверхпроводники. Оксидные высокотемпературные сверхпроводники являются соединениями с ионно-ковалентной связью и дефектной по кислороду перовскитно-подобной кристаллической структурой с упорядоченным расположением кислородных вакансий.

Все известные в настоящее время высокотемпературные сверхпроводники являются оксидами, большинство из которых содержат медь, но имеются также и соединения без меди. Все соединения кристаллизуются в идеальном или нарушенном структурном типе перовскита. Особое значение в оксидных высокотемпературных сверхпроводниках имеет состояние кислородной подрешетки, т.е. концентрация, структурное положение и подвижности атомов кислорода в кристаллической структуре. Это вызвано тем, что с кислородом в оксидных сверхпроводниках связывают как понимание природы высокотемпературной сверхпроводимости, так и объяснение нестабильности свойств высокотемпературных сверхпроводящих материалов.

вещества, которые при очень низких температурах теряют электрическое сопротивление и переходят в сверхпроводящее состояние. К ним относятся некоторые металлы (свинец, алюминий, олово, цинк, вольфрам- и др.), а также сплавы из них, некоторые полупроводники и химические соединения. В последние годы установлены сверхпроводящие свойства у некоторых керамик, проявляющиеся при относительно высоких температурах (температурах жидкого азота, т. е. около 100 К), за что последние получили название высокотемпературных сверхпроводников.

СВЕРХПРОВОДНИКИ — вещества, способные при охлаждении ниже определённой критической температуры (при нормальном давлении) находиться в состоянии сверхпроводимости (см.). К С. относятся около половины металлов, несколько сотен сплавов, в т.ч. интерметаллиды, многие полупроводники, некоторые полимеры и керамика различных хим. составов (систем). По магнитным свойствам различают С. 1-го и 2-го рода.