Намагниченность

характеристика магнитного состояния макроскопического физического тела; в случае однородно намагниченного тела Н. определяется как Магнитный момент J единицы объёма тела: J = M/V, где М — магнитный момент тела, V — его объём. В случае неоднородно намагниченного тела Н. определяется для каждой точки тела (точнее, для каждого физически малого объёма dV): J = dM/dV, где dM — магнитный момент объёма dV. Единица Н. в Международной системе единиц (См. Международная система единиц) — Ампер на Метр (1 а/м — Н., при которой 1 м³ вещества обладает магнитным моментом 1 а․м²), в СГС системе единиц — эрг/(гс․см³); 1 эрг/(гс․см³) = 10³ а/м.

Н. тел зависит от внешнего магнитного поля и температуры (см. Парамагнетизм, Ферромагнетизм). У ферромагнетиков зависимость J от напряжённости внешнего поля Н выражается кривой намагничивания (см. Намагничивания кривые, Гистерезис). В изотропных веществах направление J совпадает с направлением Н, в анизотропных (см. Магнитная анизотропия) направления J и Н в общем случае различны.

Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Киренский Л. В. Магнетизм, 2 изд., М., 1967.

1. намагни́ченность;
2. намагни́ченности;
3. намагни́ченности;
4. намагни́ченностей;
5. намагни́ченности;
6. намагни́ченностям;
7. намагни́ченность;
8. намагни́ченности;
9. намагни́ченностью;
10. намагни́ченностями;
11. намагни́ченности;
12. намагни́ченностях.

-и, ж. физ.

Состояние тела, подвергшегося намагничиванию,

а также величина, характеризующая такое состояние.

ж.

Состояние тела, подвергшегося намагничиванию; величина, характеризующая такое состояние тела.

НАМАГНИЧЕННОСТЬ (обозначается обычно М или J) - отношение магнитного момента тела к его объему.

НАМАГНИЧЕННОСТЬ, характеристика магнитного состояния макроскопического тела; в случае однородно намагниченного тела намагниченность определяется как магнитный момент единицы объема. Намагниченность зависит от внешнего магнитного поля. График этой зависимости называется кривой намагничивания. Намагниченность зависит также от формы тела и его ориентации относительно внешнего поля. В изотропных магнетиках намагниченность совпадает с направлением магнитного поля. Некоторые материалы, в том числе горные породы, а также ферро- и ферримагнетики, обладают свойством сохранять так называемую остаточную намагниченность при снятии внешнего магнитного поля.

жен. magnetization

intensity of magnetism (of magnetization), magnetization, magnetic polarization

f.magnetization; остаточная намагниченность, remanence

НАМАГНИЧЕННОСТЬ

характеристика магн. состояния макроскопич. тела; в случае однородно намагниченного тела Н. J определяется как магнитный момент М ед. объёма тела:

J=M/V.

В случае неоднородно намагниченного тела Н. определяется для каждой точки тела (точнее, для каждого физически малого объёма dV):

J=dM/dV,

где dM — магн. момент объёма dV.

Ед. Н. в Международной системе единиц — ампер на метр (1 А/м — Н., при к-рой 1 м3 в-ва обладает магн. моментом 1 А
• м3), в СГС системе единиц — эрг/(Гс
• см3). Н. тел зависит от внеш. магн. поля и темп-ры (см. ПАРАМАГНЕТИЗМ, ФЕРРОМАГНЕТИЗМ). У ферромагнетиков зависимость J от напряжённости внеш. поля Н выражается кривой намагничивания (см. НАМАГНИЧИВАНИЯ КРИВЫЕ, ГИСТЕРЕЗИС). Н. тела зависит от напряжённости внеш. поля Н, магн. св-в в-ва этого тела, его формы и расположения во внеш. поле. Между напряжённостью поля в в-ве HB и полем H существует соотношение:

НВ=Н-NJ,

где N — размагничивающий фактор. В изотропных в-вах направление J совпадает с направлением Н, в анизотропных направления J и Н в общем случае различны.

НАМАГНИ́ЧЕННОСТЬ см. Намагни́тить.

* * *

(обозначается обычно М или J), отношение магнитного момента тела к его объёму.

* * *

НАМАГНИ́ЧЕННОСТЬ, характеристика магнитного состояния макроскопического физического тела. Любое вещество, помещенное в магнитное поле, приобретает некоторый магнитный момент(см. МАГНИТНЫЙ МОМЕНТ). Намагниченность J – это магнитный момент единицы объема. В случае однородно намагниченного тела намагниченность определяется как:

J = M/V

где М — магнитный момент тела, V — его объем.

В несильных полях намагниченность прямо пропорциональна напряженности поля, вызывающего намагничивание: J =H, где — магнитная восприимчивость(см. МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ) вещества.

В случае неоднородно намагниченного тела намагниченность определяется для каждого физически малого объема dV:

J = dM/dV,

где dM — магнитный момент объема dV.

Единица намагниченности в Международной системе единиц — ампер на метр (1 А/м — это такая намагниченность, при которой 1 м³ вещества обладает магнитным моментом 1 Ахм²).

Намагниченность тел зависит от внешнего магнитного поля и температуры.

У ферромагнетиков(см. ФЕРРОМАГНЕТИК) зависимость J от напряженности внешнего поля Н выражается кривой намагничивания. В изотропных(см. ИЗОТРОПИЯ) веществах направление J совпадает с направлением Н, в анизотропных(см. АНИЗОТРОПИЯ) направления J и Н в общем случае не совпадают.

(J) — свойство веществ, т.н., м-лов, определяемое магнитным моментом единицы объема и в общем случае характеризующее их способность к созданию магнитных полей. II. г. п. и руд изменяется от 10^-6 до нескольких единиц гс. Наименьшие значения II. характерны для осад. п., наибольшие для магнетитовых руд и железистых кварцитов. Разл. Н. г. п. (руд) является основной предпосылкой, дающей возможность использовать измерения магнитного поля для решения геол. задач. Н. г. п. и руд является суммой индуцированной и естественной остаточной Н. Индуцированная Н. (J_t) возникает под действием земного магнитного поля исчезает С прекращением его действия. Направление J_t приближенно совпадает с направлением Я. Величина J_t определяется из равенства , где κ — магнитная восприимчивость, N — коэффициент размагничения. Естественная остаточная Н. (.J_n) сохраняется в г. п., м-лах после прекращения действия намагничивающего ноля. Направление J_n совпадает с направлением магнитного поля прошлых геол. эпох, в случае отсутствия перемагничивания. Величина J_n определяется видом и концентрацией ферромагнетиков в г. п., формой, размером, взаимным расположением зерен и механизмом образования ]„. С течением времени J_n г. п. убывает. J_n обычно является суммой нескольких видов остаточной Н. Термоостаточная Н. (J_rt) возникает в процессе охлаждения г. п. и руд от точки Кюри. По своей величине она больше других видов J_n образующихся в аналогичном поле. Ориентационная (Син.: детритовая, уст. Син. — осадочная) остаточная Н. (J_rc)образуется а процессе осаждения ранее намагниченных ферромагнитных зерен с преимущественной их ориентацией в направлении действующего во врем я осадконакопления магнитного поля. Хим. (Син.: кристаллизационная) остаточная Н. (J_rc) возникает в процессе новообразования или физико-хим. изменений ферромагнитных м-лов.

Указанные 3 вида J_n г. п. являются наиболее стабильными (см. Стабильность намагниченности) и имеют направление, близкое к направлению.земного магнитного поля, существовавшего в момент их образования. На эти первичные виды J_n впоследствии накладываются т. и. вторичные составляющие J_n вязкая, нормальная, идеальная и динамическая Н. Вязкая остаточная Н. (J_vc,.) образуется в результате длительного воздействия земного магнитного поля. Нормальная (Син.: изотермическая) остаточная Н (J_v) вызвана намагничением интенсивными импульсами поля (напр, при ударах молний). Идеальная, или безгистерешсная остаточная Н. (J_rt) является результатом одновременного действия постоянного магнитного поля и интенсивного переменного поля с убывающей амплитудой. Динамическая Н. (J_rd) появляется под действием сейсмических колебаний и уларов. Последние 4 вида J_n обычно имеют меньшую стабильность, чем первые, и могут быть отфильтрованы магнитной чисткой образцов. В практике лабораторных исследований используется Н. насыщения (J_s) г. п. и руд, равная максимальной величине Н, достигаемой в пределе при воздействии на исследуемые образцы интенсивных магнитных полей. Для большинства г. п. магнитные поля, достаточные для насыщения, составляют 10 000—20 000 э. J_s ферромагнитных м-лов определяется только их хим. составом, не зависит от величины и структуры их зерен. При комнатной температуре J_s магнетита равна 480 гс, маггёмита — 435 гс, пирротина — от 17 до 70 гс. В случае, когда разл. виды Н. характеризуются магнитным моментом единицы веса, к общему назв. добавляется термин “удельная”, напр. удельная Н. насыщения. Для удельной Н. употребляются обозн. J, J_s J_rt и т. д. Уст. син. Н. - интенсивность намагничения.

А. К. Вейнберг.

векторная физ. величина, характеризующая состояние в-ва при его намагничивании. Н. равна отношению магнитного момента малого элемента объёма в-ва, т. е. геом. суммы магнитных моментов всех частиц в-ва (атомов, молекул или ионоз), заключённых в объёме, к объёму. Н. наз. однородной в пределах нек-рого объёма, если во всех его точках вектор Н. имеет одно и то же значение и направление. Единица Н. (в СИ) - А/м.

НАМАГНИЧЕННОСТЬ — (1) физ. величина, характеризующая магнитное состояние вещества (тела), обозначается 1; в случае однородно намагниченного тела Н. определяется как отношение магнитного момента (см.) к малому элементу объёма тела (равна геометрической сумме магнитных моментов отдельных атомов и молекул, заключённых в этом объёме). Н. в СИ выражается в амперах на метр (А/м). Н. тел зависит от внешнего магнитного поля (см.) и температуры. У ферромагнитных тел в отсутствие внешнего поля Н. может быть и не равной нулю (напр. в постоянных магнитах); (2) Н. остаточная — явление сохранения сравнительно устойчивого состояния намагниченности (см.) ферромагнитных тел при напряжённости магнитного поля, равной нулю; зависит как от магнитных свойств материала, так и от его магнитной предыстории. Н. остаточная — один из основных параметров магнитного гистерезиса (см. (2)). Механические вибрации и нагрев приводят к уменьшению Н. остаточной.